Тема 6 Статистические методы ★★

Модель Изинга: почему магнит теряет намагниченность

Решётка спинов, которая при нагреве скачком теряет намагниченность, – фазовый переход, для которого известен точный ответ.

Магнитные домены в трансформаторной стали (магнитооптический снимок): полосы – области с противоположной намагниченностью.
Магнитные домены в трансформаторной стали (магнитооптический снимок): полосы – области с противоположной намагниченностью. Matesy · CC BY-SA 3.0 · Wikimedia Commons

Что за явление

Магнит – это решётка крошечных стрелок-спинов. Каждая стрелка хочет смотреть туда же, куда смотрят соседи, а тепловое движение их сбивает. При определённой температуре порядок разрушается скачком – это фазовый переход.

Где встречается

Точка Кюри: железо перестаёт быть магнитом при 1043 К. Та же модель описывает переход жидкость – газ и сплавы, это один из главных учебных примеров статистической физики. Метод Метрополиса (1953), которым её считают, – основа методов Монте-Карло в физике.

Что вы исследуете

Где находится температура перехода – её находят по пику теплоёмкости и восприимчивости – и как она зависит от размера решётки. Гистограмма намагниченности ниже перехода оказывается двугорбой: магнит выбирает направление.

Что получится в конце

живая картинка доменов (тепловая карта спинов); графики намагниченности, энергии и теплоёмкости от температуры; гистограммы намагниченности при разных T.

Этапы работы

По порядку. Пока не пройдена проверка на случае с известным ответом, к исследованию не переходим.

  1. Разберитесь, почему решётка спинов теряет намагниченность скачком и что такое фазовый переход. Выпишите модель, с которой будете работать.
  2. Запишите энергию $E = -J\sum_{\langle ij\rangle} s_i s_j - h\sum_i s_i$, где $s_i = \pm 1$, и алгоритм Метрополиса: переворот спина с вероятностью $\min(1, e^{-\Delta E/kT})$; границы – периодические.
  3. Напишите программу с нуля: решётка плюс тепловая карта, программа короткая.
  4. Проверьте намагниченность против точной формулы ниже $T_c$: $M = \left(1 - \sinh^{-4}\frac{2J}{kT}\right)^{1/8}$ – это целая кривая для сравнения (минимум).
  5. Найдите пик теплоёмкости: он должен стоять около точной температуры перехода Онсагера $\frac{kT_c}{J} = \frac{2}{\ln(1+\sqrt2)} \approx 2{,}269$, то есть около 2,27 (минимум).
  6. Помните про критическое замедление: вблизи $T_c$ шагов на термализацию и усреднение нужно много, и мерить сразу после старта нельзя – равновесие ещё не наступило.
  7. Снимите сдвиг пика теплоёмкости с размером решётки L = 16, 32, 64, 128 и постройте графики намагниченности, энергии и теплоёмкости от температуры.
  8. Постройте гистограммы намагниченности при разных температурах: ниже перехода они двугорбые – магнит выбирает направление. Добавьте гистерезис во внешнем поле $h$.
  9. Расширение: сравните кластерный алгоритм Вольфа с Метрополисом и разберите зависимость от размера решётки.
  10. Оформите работу: живую картинку доменов, графики намагниченности, энергии и теплоёмкости от температуры, гистограммы намагниченности при разных T; сформулируйте выводы и подготовьте доклад.